+7 (495) 332-37-90Москва и область +7 (812) 449-45-96 Доб. 640Санкт-Петербург и область

Закон ома в постоянном токе интегральная форма

Лекции по физике. Для любой точки внутри проводника напряженность результирующего поля равна сумме напряженности поля кулоновских сил и поля сторонних сил. Подставляя в Умножим скалярно обе части на вектор , численно равный элементу длины проводника и направленный по касательной к проводнику в ту же сторону, что и вектор плотности тока.

Дорогие читатели! Наши статьи рассказывают о типовых способах решения юридических вопросов, но каждый случай носит уникальный характер.

Если вы хотите узнать, как решить именно Вашу проблему - обращайтесь в форму онлайн-консультанта справа или звоните по телефонам, представленным на сайте. Это быстро и бесплатно!

Содержание:
ПОСМОТРИТЕ ВИДЕО ПО ТЕМЕ: Электродинамика - закон Ома в интегральной форме - для взрослых

Методические указания к лабораторной работе №23

Тензор электромагнитного поля Тензор энергии-импульса 4-потенциал 4-ток. Установлен Георгом Омом в году опубликован в году и назван в его честь. В своей работе [1] Ом записал закон в следующем виде:. Часто [2] выражение. Таким образом, электродвижущая сила в замкнутой цепи, по которой течёт ток в соответствии с 2 и 3 равняется:.

То есть сумма падений напряжения на внутреннем сопротивлении источника тока и на внешней цепи равна ЭДС источника. В таком случае оно всегда меньше ЭДС. Но математически корректное утверждение о том, что сопротивление проводника растёт прямо пропорционально приложенному к нему напряжению и обратно пропорционально пропускаемому через него току, физически ложно. В специально оговорённых случаях сопротивление может зависеть от этих величин, но по умолчанию оно определяется лишь физическими и геометрическими параметрами проводника:.

Одним из важнейших требований к линиям электропередачи ЛЭП является уменьшение потерь при доставке энергии потребителю. Эти потери в настоящее время заключаются в нагреве проводов, то есть переходе энергии тока в тепловую энергию, за что ответственно омическое сопротивление проводов. Отсюда следует, что при постоянной передаваемой мощности её потери растут прямо пропорционально длине ЛЭП и обратно пропорционально квадрату ЭДС. Таким образом, желательно всемерное увеличение ЭДС.

Однако ЭДС ограничивается электрической прочностью обмотки генератора, поэтому повышать напряжение на входе линии следует уже после выхода тока из генератора, что для постоянного тока является проблемой. Однако для переменного тока эта задача много проще решается с помощью использования трансформаторов , что и предопределило повсеместное распространение ЛЭП на переменном токе.

Однако при повышении напряжения в линии возникают потери на коронирование и возникают трудности с обеспечением надёжности изоляции от земной поверхности. Поэтому наибольшее практически используемое напряжение в дальних ЛЭП обычно не превышает миллиона вольт.

Кроме того, любой проводник, как показал Дж. Максвелл , при изменении силы тока в нём излучает энергию в окружающее пространство, и потому ЛЭП ведёт себя как антенна , что заставляет в ряде случаев наряду с омическими потерями брать в расчёт и потери на излучение. Полезно переписать закон Ома в так называемой дифференциальной форме, в которой зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала.

Для изотропных материалов имеем:. Все величины, входящие в это уравнение, являются функциями координат и, в общем случае, времени. Если материал анизотропен , то направления векторов плотности тока и напряжённости могут не совпадать. Раздел физики , изучающий течение электрического тока и другие электромагнитные явления в различных средах, называется электродинамикой сплошных сред.

Вышеприведённые соображения о свойствах электрической цепи при использовании источника генератора с переменной во времени ЭДС остаются справедливыми. Специальному рассмотрению подлежит лишь учёт специфических свойств потребителя, приводящих к разновременности достижения напряжением и током своих максимальных значений, то есть учёт фазового сдвига. При этом переход от комплексных переменных в значениях тока и напряжения к действительным измеряемым значениям может быть произведён взятием действительной или мнимой части но во всех элементах цепи одной и той же!

Если ток изменяется во времени, но не является синусоидальным и даже периодическим , то его можно представить как сумму синусоидальных Фурье-компонент. Для линейных цепей можно считать компоненты фурье-разложения тока действующими независимо. Нелинейность цепи приводит к возникновению гармоник колебаний с частотой, кратной частоте тока, действующего на цепь , а также колебаний с суммарными и разностными частотами.

Вследствие этого закон Ома в нелинейных цепях, вообще говоря, не выполняется. Закон Ома, в отличие от, например, закона Кулона , является не фундаментальным физическим законом, а лишь эмпирическим соотношением, хорошо описывающим наиболее часто встречаемые на практике типы проводников в приближении небольших частот , плотностей тока и напряжённостей электрического поля , но перестающим соблюдаться в ряде ситуаций.

В классическом приближении закон Ома можно вывести при помощи теории Друде :. Материал из Википедии — свободной энциклопедии.

Электрическая цепь. Ковариантная формулировка. Известные учёные. Ohm Die galvanische Kette, mathematisch bearbeitet. Berlin: T.

Основные свойства и применения в электронике. Пространства имён Статья Обсуждение. Просмотры Читать Просмотр кода История. В других проектах Викисклад. Эта страница в последний раз была отредактирована 30 июля в Текст доступен по лицензии Creative Commons Attribution-ShareAlike ; в отдельных случаях могут действовать дополнительные условия. Подробнее см. Условия использования. Политика конфиденциальности Описание Википедии Отказ от ответственности Свяжитесь с нами Разработчики Заявление о куки Мобильная версия.

Классическая электродинамика. Ковариантная формулировка Тензор электромагнитного поля Тензор энергии-импульса 4-потенциал 4-ток.

Сила тока в участке цепи прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению данного участка цепи.

Закон Ома в интегральной форме

Для того, чтобы перейти к интегральной форме записи закона Ома для участка проводника, на котором действуют две силы, введем понятие линии тока. Линия тока — кривая, в каждой точке которой вектор плотности тока направлен по касательной к этой кривой. В этом случае вектор плотности находится из соотношения:. Возьмем произвольное значение поперечного сечения цепи — S. Проинтегрируем получившееся соотношение на конкретном участке цепи постоянного тока между поперечными сечениями S1 и S Таким образом закон Ома в интегральной форме — это закон изменения механической энергии единичного положительного заряда на этом участке. В арифметическом виде этот закон можно записать так:.

Закон Ома для неоднородного участка цепи (II-я форма интегрального закона Ома) Поскольку при постоянном токе дрейфовая скорость единичного.

3.2.2. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме

Загрузить всю книгу. Соотношение 13 иначе называют законом Ома в интегральной форме записи. Это соотношение можно распространить на отдельные участки и всю замкнутую электрическую цепь, учитывая формулы 10 , 11 , 12 и внутреннее сопротивление источника тока r. При этом получим частные случаи закона Ома:. Электрическое сопротивление R характеризует противодействие проводника электрическому току и зависит от формы, размеров и материала проводника. Измеряется сопротивление R в омах Ом. Для однородного цилиндрического проводника длиной l и поперечным сечением S :. Оно зависит от материала проводника и условий протекания тока, в частности, от температуры. Для большинства металлов при температурах, близких к комнатной, удельное сопротивление изменяется пропорционально температуре T :.

Закон Ома в интегральной форме для элементарного участка

Пусть по проводнику длиной l и сечением S течет ток I. Закон Ома : сила тока, текущего по однородному участку проводника, прямо пропорциональна падению напряжения на проводнике:. Ом — сопротивление такого проводника, в котором при напряжении в 1 В течет ток 1А. Сопротивление зависит от геометрических размеров и формы проводников, материала и температуры проводников. Для цилиндрического проводника.

Определение: Направленное упорядоченное движение заряженных частиц называется электрическим током. Если речь идет о движении микрочастиц, то говорят о токе проводимости.

Тензор электромагнитного поля Тензор энергии-импульса 4-потенциал 4-ток. Установлен Георгом Омом в году опубликован в году и назван в его честь. В своей работе [1] Ом записал закон в следующем виде:. Часто [2] выражение. Таким образом, электродвижущая сила в замкнутой цепи, по которой течёт ток в соответствии с 2 и 3 равняется:. То есть сумма падений напряжения на внутреннем сопротивлении источника тока и на внешней цепи равна ЭДС источника.

В наиболее распространённых случаях сила сопротивления пропорциональна скорости. Коэффициент пропорциональности запишем в виде , где r — характеристика проводящей среды, называемая удельным сопротивлением. Ещё раз подчеркнём, что закон Ома приложим к средам, в которых сила сопротивления, действующая на носитель, пропорциональна его дрейфовой скорости. Дальше будем исходить из предположения об однородности удельного сопротивления r и напряжённости поля движущих сил на поперечном сечении проводника из однородности следует однородность. Пусть S — произвольное поперечное сечение цепи из определения поперечного сечения следует, что параллельно.

Закон Ома для неоднородного участка цепи (II-я форма интегрального закона Ома) Поскольку при постоянном токе дрейфовая скорость единичного.

Мы предполагаем, что вам понравилась эта презентация. Чтобы скачать ее, порекомендуйте, пожалуйста, эту презентацию своим друзьям в любой соц. Кнопочки находятся чуть ниже. Презентация была опубликована 5 лет назад пользователем Богдан Тяпушкин.

.

.

.

.

Комментарии 0
Спасибо! Ваш комментарий появится после проверки.
Добавить комментарий

  1. Пока нет комментариев.